He (2S) Ne (2p6,1S) → He (2S) Ne (2p53s1P) 的的横截面积的量子计算和经典路径计算(中文).doc

碰撞能量为 20- eV时?? S 2 He ?+?? S 16,2p Ne →?? S 2 He ?+?? Ps 215,32p Ne 的横截面积的量子计算和经典路径计算摘要: 本文计算了碰撞能量在 20- 之间的总量子横截面积, 与经典路径近似计算的结果作了比较, 把朗道基纳模型运用于 Ne He ?系统。我们得到的量子计算和经典路径计算的总横截面积的结果相当一致, 同时也发现了接近碰撞能量阈值( 以前的工作中建立的) 的转移率的振荡。 1. 简介: 研究原子碰撞和分子碰撞现象时用的半经典方法很相似的,尤其是经典方法。例如 Billing 和他的同事们及其他一些人就广泛的使用这种方法研究振动散射和旋转散射的不同的相位。而且人们发现这种方法提供了一个处理非弹性碰撞问题的准确的方法。近来, Billing 查找了经典路径理论的量子修正法,并且指出了广泛的散射问题的 CP 近似的大部分特点。 Dunne 及其他人为了得到纯理论最终状态时形成的经典轨迹而在这种方法中引进了阻尼过程。他们把这一想法用于了?? gX 12H +?? DO 1 的过程中,下面是他们对阻尼作用的结论,给出了最终状态时纯理论的?和?。?? S 2 He ?+?? S 16,2p Ne →?? S 2 He ?+?? Ps 215,32p Ne (1) 首次被 Olso n和 Smit h 研究的原子非弹性碰撞过程在后来的论文中被当作一个非绝热两态系统模型而广泛的研究。除了参考[14] (其中三个碰撞能量被用于计算转移率或量子横截面积) ,碰撞能量接近阈值的半经典方法的有效性还没有被证实。刘维尔方程中的阻尼过程被应用于这个系统。然而, 他们在低碰撞能量时没有发现振动。因此,(1) 式使用的那个系统可以通过与量子计算的结果相比较测得接近阈值的 CP 近似的有效性。表1:q 01?,1 01?,2 01?, 01?和Z1?分别为总量子横截面积,初始条件是 a,b时的经典路径横截面积,经典路径平均横截面积和 LZ横截面积本文旨在比较 20- 之间 CP 近似和 LZ法( 朗道基纳法) 测转移率和总量子横截面积。因此,阻尼作用的一个更重要的分析引进了半经典近似。 2. 理论: 量子和 LZ 法的细节读者可以参考文献[1,18] 。 CP 法我们可以参考 Billing[19] 。我们用非绝热基础上的原子单位的可能性来计算。?? 678 .0/ exp W 1 11RR???,?? 667 .0/ exp 170 .0W 12R??,???? 678 .0/ exp 617404 .0W 1 22RR?????,(2) 量子横截面积用对数值积分的 log-derivative (导数)法求解紧密耦合方程。对部分波求和可以得到精确的聚合横截面积。 CP 法我们假定已经用了 Born-Oppenheimer 近似, S?描述内部的态,也就是旋转态、振动态和电子态。这个函数是时变薛定谔方程的一种解法。用内部态扩张???????????? m m mmt iE tat?/ exp , e???(3) 其中,??????????? mmmEH? int (4) ?指内部坐标(振动和旋转) 。这儿的系统内部态指电子态。在时变薛定谔方程中带入这个