该【实验62脉冲核磁共振 】是由【相惜】上传分享,文档一共【22】页,该文档可以免费在线阅读,需要了解更多关于【实验62脉冲核磁共振 】的内容,可以使用淘豆网的站内搜索功能,选择自己适合的文档,以下文字是截取该文章内的部分文字,如需要获得完整电子版,请下载此文档到您的设备,方便您编辑和打印。实验6-2脉冲核磁共振南开大学根底物理实验教学中心近代物理实验室整理ppt从1946年发现核磁共振现象而产生的连续波核磁共振技术,到70年代初提出的脉冲傅里叶变换〔PFT〕技术和后来的核磁共振成像,在核磁共振这一领域中已屡次获得诺贝尔物理学奖。脉冲核磁共振的概念十分直观,即由原来的连续波射频变为脉冲射频。两者在理论上是完全一致的。较之连续波核磁共振,脉冲磁共振在很多方面有自身的特色:1、强而狭的脉冲的频谱很宽,这种脉冲的作用等效于一个多道频率发射机,当接收机的带宽足够宽时,核磁共振仪是一台多道频谱分析仪,它可以同时鼓励样品的所有频率,也可以同时接收所有频率的信号,每次需要的时间却很短。这样可以用计算机技术把采样结果累加,使得频谱的信噪比在较短的时间内增强几个数量级。2、脉冲磁共振实验为测量弛豫时间提供了比连续波磁共振实验更为精确和直接的手段。整理ppt一、实验原理〔一〕弛豫时间纵向弛豫,用弛豫时间T1表征:横向弛豫,用弛豫时间T2表征:Mx〔0〕表示t=0时的Mx值,My有同样的表示方式。整理ppt弛豫过程示意图(a)M0倒向XY平面(b)开始散相(c)散相(d)Mxy分量减小(e)逐渐向平衡态过渡(f)回复到平衡态M0M0整理ppt〔二〕自由感应衰减〔FID〕核自旋系统的磁化矢量M在沿z轴的恒磁场B0中作拉莫尔进动,进动角频率为假设在平面内加上一个脉冲射频场B1,其角频率为,并满足核磁共振条件在脉冲场存在期间,M将以角频率绕B1进动。整理ppt如引入旋转坐标系〔与z轴重合〕,这时M在B0中的进动在旋转坐标系中观察其核磁矩M的取向将静止不动,热平衡时的系统总磁矩M0沿轴方向。如射频脉冲的作用时间为T,那么M的倾角为以下图为磁化矢量M在900和1800脉冲射频场作用下的矢量旋转模型。上中的T就是脉冲宽度,脉冲强度就是。当在实验室坐标系的Y轴上安放一接收线圈,在射频脉冲关断后,由于核自旋之间、核自旋与晶格之间进行能量交换,产生横向弛豫与纵向弛豫,使核自旋从射频脉冲吸收的能量又释放出来。整理ppt这时由于Mxy的变化,线圈中将感应出一小电动势,即核磁共振信号,称为自由感应衰减信号〔freeinductivedecay,FID〕。其振幅在900时最大,此时M从Z倒向Y,接着按指数规律衰减,其衰减速度由T1、T2决定。线圈中所感应到的FID信号为整理pptM0M0zz9001800M的旋转示意图‘zFID信号zB0B0xyMz900脉冲过后M在旋转坐标系和实验室坐标系中的进动情形y方向上的电感线圈则可感应到弛豫引起的FID信号整理ppttt在900脉冲作用下的FID信号及其频谱t△ω(c)(b)的频谱(a)900射频脉冲(b)ω=ω0+Δω的FID信号(d)ω=ω0时的FID信号0(e)(d)的频谱整理ppt〔二〕自旋回波〔SE〕的形成900脉冲作用M倒向Y由于磁场的非均匀性散相1800脉冲作用M会聚到-Y此时可从接收线圈中感应出一个射频信号,形成自旋回波SE如不考虑磁场不均匀性在实验中的影响,自旋回波的峰值由T2决定整理ppt
实验62脉冲核磁共振 来自淘豆网www.taodocs.com转载请标明出处.