光的衍射(Diffraction of light) §12-7 衍射现象、惠更斯—菲涅耳原理 一、光的衍射现象 光波在传播过程中遇到障碍物(其线度比光波长大得不多)时,能够绕过障碍物的边缘前进,这种偏离直线传播的现象称为衍射。 在衍射中,不只是光波的绕弯传播,光波场中的能量也将重新分布,产生明暗相间的衍射条纹。 光源 障碍物 接收屏 光源 障碍物 接收屏 二. 衍射的分类 菲涅耳衍射 夫琅和费衍射 光源—障碍物—接收屏距离为有限远。 光源—障碍物—接收屏距离为无限远。 三、惠更斯—菲涅耳原理 菲涅耳补充:从同一波阵面上各点发出的子波是相干波。 ——1818年 惠更斯:光波阵面上每一点都可以看作新的子波源,以后任意时刻,这些子波的包迹就是该时刻的波阵面。 ——1690年 解释不了光强分布! §12-8 夫琅禾费单狭缝衍射 一、实验装置和衍射图样 透镜 透镜 狭缝 光源 两条边缘衍射线之间的光程差为: P处条纹的明暗完全取决于光程差BC的量值。 菲涅耳将AB处波阵面分成许多等面积的波带——半波带. d f a 透镜 L · B A 缝平面 观察屏 P0 P c 二、菲涅耳半波带法 当光程差= a sin= 2×/2 时, 如图所示,可将缝分成了两个“半波带”: 两个“半波带”上相应的光线1与1´在P点的相位差为, -----衍射角. a θ 1′ 2 A B 半波带 半波带 1 2′ λ/2 半波带 半波带 1 2 1′ 2′ 所以两个“半波带”上发的光,在 P 点处干涉相消, 就形成第一条暗纹。 两个“半波带”上相应的光线2与2´在P点的相位差为, 当再,=3/2时,可将缝分成三个“半波带”, a λ/ 2 B A θ θ a B A λ/ 2 其中两个相邻的半波带发的光在 P 点处干涉相消, 剩一个“半波带”发的光在 P 点处合成,P点处即为 中央亮纹旁边的那条亮纹的中心。 三、单缝衍射明暗条纹条件 ——暗纹 ——明纹(中心) 由半波带法可得明暗纹条件为: ——中央明纹中心
衍射图样中各级条纹的相对光强如图所示. /a -(/a) 2(/a) -2(/a)
1 I / I0 0 相对光强曲线
sin 中央极大值对应的明条纹称中央明纹。 中央极大值两侧的其他明条纹称次极大。 1、光强 2、明暗纹中心位置坐标 中央明纹 x O (2)明纹中心位置坐标 再由 得 (1)中央明纹中心位置 x=0