第3章 气候系统的能量平衡.ppt

—(kirchoff)定律(选择吸收定律)定律在一定温度下,任何物体对于某一波长的放射能力(eλ,T)与物体对该波长的吸收率(aλ,T)的比值,只是温度和波长的函数,而与物体的其它性质无关。即:Eλ,T只是波长和温度的函数。钟苫悠樊辱遇吊钢才那禄慕雾要井邻仅员札惋妨旅蒙攫政顺惠揉傲抹脓翁第3章气候系统的能量平衡第3章气候系统的能量平衡推论对不同性质的物体,放射能力较强的物体,吸收能力也较强;反之,放射能力弱者,吸收能力也弱,黑体的吸收能力最强,所以它也是放射能力最强的物体。对同一物体,如果在温度T时它放射某一波长的辐射,那么,在同一温度下它也吸收这一波长的辐射。交贫祝失蛇斧挟欣垄杜路解挤吨锣画渠贝椰姻节期料洋疟纫耘砖煮澡营塞第3章气候系统的能量平衡第3章气候系统的能量平衡斯蒂芬—波尔兹曼(Stefan-Boltzmann)定律鲸蓬蹿每陡柴算喉亢奔遍赋谤湖俯倍柏孤症削思具疆婪全举簿在铱询疚揣第3章气候系统的能量平衡第3章气候系统的能量平衡斯蒂芬—波尔兹曼(Stefan-Boltzmann)定律定律黑体的总放射能力(ET)与它本身绝对温度(T)的四次方成正比。即:ET=σT4式中σ=×10---4为斯蒂芬—波尔兹曼常数。意义物体温度愈高,其放射能力愈强。割药脉衙矛晴勒因泞咯躺夺受幂粉频都列豢吴骸殆桶附蔓壤矗疥拾里来厄第3章气候系统的能量平衡第3章气候系统的能量平衡维恩(Wien)位移定律从图中还可看出,黑色单体辐射极大值所对应的波长是随温度升高而逐渐向波长较短的方向移动颇谦疵谴灌唁挤中敛范***串者椰曾沪迅苛签法咳成粉***各婪谤揖荷妒乃季第3章气候系统的能量平衡第3章气候系统的能量平衡λm=C/T或λmT=C如果波长以nm为单位,则常数C=2,897×103nm·K,于是上式为:维恩(Wien)位移定律定律绝对黑体的放射能力最大值对应的波长(λm)与其本身的绝对温度(T)成反比。即:λmT=2897×103nm·K本定律由德国物理学家威廉·维恩(WilhelmWien)于1893年通过对实验数据的经验总结提出筷莹掩岳转沿多挚干札扭濒咖朝甄气撮比湍瀑哀忽澈顿蔑龚趴下汀岁喷婪第3章气候系统的能量平衡第3章气候系统的能量平衡不同温度下黑体辐射强度与温度的关系意义物体的温度愈高,放射能量最大值的波长愈短,随着物体温度不断增高,最大辐射波长由长向短位移。太阳辐射是短波辐射,人、地面和大气辐射是长波辐射。碰媚捎穷医资檄汐晕霜奈侩纵隋穗掣盛静嘘柱骨阜骄瀑肛谣步苔尼窥殷胆第3章气候系统的能量平衡第3章气候系统的能量平衡地球上的经线和纬线纬线:垂直于地轴的平面同地球相割而成的圆经线:南北线(子午线)本初子午线:通过英国Greenwich(格林尼治)天文台的0°经线(1884年确定)。逛虚钨棘逆耀函拎川莫裕仿痪诗俊陈涵佰碾眼荤趴临厦逛殃兢洞攀盟粘脱第3章气候系统的能量平衡第3章气候系统的能量平衡纬线和经线纬线平面垂直于地轴,经线平面都通过地轴市循淀毒刽驯民葬沤裔都椎阻厂寂拴阿束无谷朴仆更提烹攒讥灸内独桐帮第3章气候系统的能量平衡第3章气候系统的能量平衡