磁性元件的应用.doc

。如果线圈中磁介质的磁导率μ是常数时,y(f)与i成正比关系,即节薁如果磁通(f)匝链全部激励线圈匝数N,则肈()蒅式中L称为线圈N的自感系数,通常简称为自感或电感。由式()得到电感L的定义为单位电流产生的总磁通链。对于给定线圈磁路,线圈电流越大,产生的磁链越多。芄将y=Li代入式(),可以得到虿()薇由式()也可以定义电感量的单位:流过电感线圈电流在1秒内均匀地变化1安培时,如果产生感应电压正好为1伏,则此电路中线圈电感量定义为1亨利,简称为亨,代号为H。即膅()肁从式()可见,亨利是伏秒/安培,故电感单位也可表示为欧·秒。肂i增大i减少羆+eLeL+羅(a)(b)()右边的负号表示电感两端的感应电势e总是阻止电流的变化。当电流增大时,感应电势与电流方向相反;电流减小时,自感的感应电势与电流方向相同()。总是试图维持电感电流不变,即试图维持线圈包围的磁通不变。莆电感阻止电流变化的性质表明电感的储能特性。当电压加到电感量为L的线圈上时,在线圈两端产生感应电势(式()),在线圈中产生电流。在时间t内,电流达到i,电源传输到电感的能量:蚆(焦耳)()膄由式(~)和()可见,电源输出的能量变为磁场能量。在电路上存储能量的大小与电感的一次方成正比,与电流的二次方成正比。反映在电路中磁场能量是电感电流。电感电流存在,磁场存在;电流为零,磁场消失。建立磁场或使磁场消失,需要从电源向电感输入或从电感释放能量。要使一定电感电流减少或增加某一数值,因为有能量的输出和输入,都必须经过一定的时间完成,不可能在瞬间改变。特别是载流电感要使磁场为零时必须将电感转接到一个闭合损耗回路,提供能量释放。芈还应当注意,本质上,电感阻止电流变化的特性就是阻止电感磁芯中磁通变化的特性。,即互相间有磁通链合,。当N1中流过的电流i1发生变化时,此电流产生的磁通f11也发生变化。根据电磁感应定律,在N1上产生感应电势,这就是自感电势。由于N1和N2有磁的联系,即磁通f11不仅链合N1,而且其中一部分f12穿过N2,i1变化时,f12也随之变化。因此在N2中也产生感应电势;反之,如果在N2中电流i2发生变化时,同样也会在N1中产生感应电势,这种现象称为互感现象。由互感现象产生的电势称为互感电势。由i1(i2)在N2(N1)中产生的磁通f12(f21)。蚁N1N2葿***,其磁链为y12=N2f12。因磁通大小与电流i1的大小成正比,对于一定的匝数N2,磁链y12也与电流i1成正比,可表示为:羁()肇此比例系数M12称为线圈N1和N2之间的互感系数,简称互感:薅()袃同理,N2和N1之间的互感系数为M21。一般M12¹M21。取其几何平均值。互感定义为单位电流流过线圈N1时,在N2中产生的磁链。互感M越大,表明在N1中的电流在N2中产生的磁链越多。互感单位与自感相同,也是亨利。莀线圈之间的互感M是线圈间的固有参数。它与两线圈的匝数,几何尺寸,相互位置和磁介质有关。当用磁性材料作为耦合磁介质时,由于磁导率μ不是常数,故M不是常数;若磁介质是非磁性材料,M则为常数。,互感电动势的参考方向应以互感磁通为准,用安培定则决定。线圈N1中电流i1在N2上产生的互感电势为:羂()衿同样地在线圈N2中电流i2在N1中产生的感应电势为:蒇()蚈由上两式表明,互感电势大小取决于电流的变化率。感应电势的方向不仅取决于互感磁通的增加还是减少,而且还取决于线圈的绕向。但绕好的线圈有时无法在外形上判断绕向,同时在绘图时,画出实际绕组绕向显得十分不便,因此通常线圈的一端用‘·’表示所谓同名端。即电流从两个线圈的同名端流入,磁通是互相加强的;反之磁通互相抵消。。这样不必画出线圈的绕向,M和箭头表示两个线圈互感为M的磁耦合。这样当i1增加时,(a)所示。根据自感电势判断‘1’端为‘+’,‘2’端为‘-’;根据同名端定义,立即判断出‘4’端为‘+’,‘3’端为‘-’。当i1减少时,线圈上感应电势维持电感电流不变,(b)所示。‘1’端为‘-’,‘2’端为‘+’;根据同名端定义,立即判断出‘4