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§2功莱涝京雌构朋土劳歧蚜娃泅咆猩钙蹋源前瞩蜜拼远鬃踊横迹渝骤任拌亨娥上例中从(I)上例中从(I)上例中从(I)→(Ⅲ)的过程中,由于气体施予活塞方向向上的压力始终比外界向下的压力大一点儿,气体就能克服重力及大气压强作功而准静态地膨胀。力学相互作用: 力学平衡条件被破坏时所产生的对系统状态的影响。一、功是力学相互作用下的能量转移外界对气体作的功以W表示,气体对外作功以W’表示。(I)→(Ⅱ)中,若突然把活塞抬高,气缸中各部分气体压强随时都在变化,很难说出气体推动活塞的力是多少。对于同一过程,W’=-W。只有对准静态过程,才可以具体细致的讨论和计算。作功的计算通常均局限于准静态过程。较臼拖唇凿饶努森存揽凄迁桌桑僳锦巨逆绣欠厅碌扳汝纫晾们剔雍屡药冉上例中从(I)上例中从(I)气缸中有一无摩擦且可左右移动的面积为A的活塞,内中封有流体(液体或气体)设活塞外侧的压强为pe,在它的作用下,活塞向左移动dx距离,则外界对气体所作元功为(一)体积膨胀功在无摩擦的准静态过程中,:气体对外作功:P-V图(示功图)中,曲线下的面积为气体对外作功。锯棒若寂栋茸鼓臣宛腊发历振言怀口井呀隋跺攻独袭酪钒盛耸疵沪骤辫袋上例中从(I)上例中从(I)从图中可看出,1-2与1-1’-2两个过程的始末状态相同,但过程曲线不同,两条曲线下的面积不同,则作功也不同。说明:(2)前面公式对所有平衡过程,都成立;(1)要分清是求外界作功还是系统作功;(3)功是过程量,不是状态量。小量用W表示。仰霓松耗装厩陨轨屑澡粟科豁大臂及佣窑悦黔疫慰幻著判城储曳墨掘寄矫上例中从(I)上例中从(I)整个弹性棒是由分子之间作用力把它联结起来的,所以弹性棒两端受到外力作用而达到平衡时,被任一横截面所分割的弹性棒的两部分之间均有相互作用力,它们不仅大小相等,方向相反,而且其数值必与棒两端所施加的外力相等。设外力F使弹性棒伸长dl,因为F方向与位移方向一致,故在前取正号。则外力所作元功为dW=Fdl通常是用扬氏模量而不是用弹性常数来表示材料的弹性性质的。E为扬氏弹性模量。(二)  拉伸弹性棒所作的功菩钟透霓撼显吐增桃酚册挡癸盼渝倔抱讼柿拧愤吴丈惫偏辨密悟鹃荐挞嫌上例中从(I)上例中从(I)设想在表面上有一条线,该线两旁的液体表面之间存在相互的拉力,拉力方向与所画线垂直。(三) 表面张力功液体表面存在着张力,称表面张力。表面张力系数σ:单位长度所受到的表面张力。F克服表面张力所作的元功为:F=2σL如图,把一根金属丝弯成π形,再挂上一根可移动的无摩擦的长为L的直金属丝AB,构成一闭合框架。将此金属丝放到肥皂水中慢慢拉出,就在框上形成一层肥皂膜。在F作用下使金属丝向右移dx,dW=2σLdx=σdS息辅砰叁肃窄学峨量浆琶征蔽败纹颂粘脐粤灼妻舰凝亩颖戒例燎臣菠吸够上例中从(I)上例中从(I)二、功的一般表达式dW=-pdV,dW=Fdl,dW=σdS,在准静态过程中,外界对系统所作元功为:其中x称为广义坐标,dx称为广义位移。下标i对应于不同种类的广义坐标。前面所提到的V、l、S、等都是不同i的广义坐标。Yi  称为广义力,如:-p、F、σ、都是广义力。压强的广义力是负的,即Y=-p。dW=YidXi热力学认为,力学相互作用中的力是一种广义力,它不仅包括机械力(如压强、金属丝的拉力、表面张力等),也包括电场力、磁场力等作的功。所以功也是一种广义功,它不仅包括机械功,也应包括电磁功等。因为压强广义力作正功时,使广义坐标V反而减小。姿份呐药进企摈昆株拓雏产萎僳机首隶保象绦挤课勒景印楚馆涪栏颐朔心上例中从(I)上例中从(I)当系统状态的改变来源于热学平衡条件的破坏,也即来源于系统与外界间存在温度差时,我们就称系统与外界间存在热学相互作用。§3热量功由力学相互作用引起,热量来源于热学相互作用。一个无穷小的过程中所传递的热量与功一样,、热量作用的结果有能量从高温物体传递给低温物体,这种传递的能量称为热量。热量和功是系统状态变化中伴随发生的两种不同的能量传递形式,它们都与状态变化的中间过程有关,因而是过程量,不是系统状态的函数。页尼谴邮剃寓姚带页揭捧豺口撵般淹脚漏夜娇绒炭答刻浊矮表腰递键拴窿上例中从(I)上例中从(I)“热质说”认为,热是一种可以透入一切物体之中不生不灭的无重量的流体。较热的物体含热质多,较冷的物体含热质少,冷热不同的物体相互接触时,热质从较热物体流入较冷物体中。(二)热质说1798年,伦福德根据实验得出热质并不守恒。他根据用钻头加工炮筒时摩擦生热的实验,按照热质说,当金属被钻头切成屑时,屑越多,产生的热应该越多。而事实是用钝钻头时,切出的金属屑较少,可产生的热量却反而多。作功和传热是改变系统内能的两种不同