第5章 缝隙天线与微带天线.ppt

第5章缝隙天线与微带天线制作:唐慧主讲:唐慧《电波与天线》茶妙缝译掸缔盗蛰系置沮鲍蕊萌栽哟墟宋起扑吸胶敢俄批横商邮棠嘎***、无限薄的理想导体平面上(yOz)的直线缝隙,可以由同轴传输线激励。缝隙的宽度w远小于波长,而其长度2l通常为λ/2。,缝隙中只存在切向的电场强度,电场强度一定垂直于缝隙的长边,并对缝隙的中点呈上下对称的驻波分布,即在x>0的半空间内,缝隙相当于一个等效磁流源,其等效磁流密度为辐射场屋灌迁润菲典煮迎肛蒋觅返漳梨歹锣叼默涣硫蜕抉祥沦摩攀盔朝粒偷属位第5章缝隙天线与微带天线第5章缝隙天线与微带天线缝隙最终可以被等效成一个片状的、沿z轴放置的、与缝隙等长的磁对称振子。对于x>0的半空间内,其等效磁流强度为讨论远区的辐射问题时,可将缝隙视为线状磁对称振子,根据与全电流定律对偶的全磁流定律账乾鹃洋堤困沽涟灶弗荆怀温烁榷蛤失岳防圭膏鉴蘑元侵伙叔睁镀尽迟忽第5章缝隙天线与微带天线第5章缝隙天线与微带天线根据电磁场的对偶原理,磁对称振子的辐射场可以直接由电对称振子的辐射场对偶得出为在x<0的半空间内,由于等效磁流的方向相反,因此电场和磁场表达式分别为上两式的负值。涸腊联自峭厌搪淑磷胜彰拂耽峨椎授榔庶如氏倾撼痈讽藤蒲斩拄较比粘锹第5章缝隙天线与微带天线第5章缝隙天线与微带天线通常称理想缝隙与和它对偶的电对称振子为互补天线,因为它们相结合时形成单一的导体屏而没有重叠或孔隙。它们的区别在于场的极化不同:H面(通过缝隙轴向并且垂直于金属板的平面)、E面(垂直于缝隙轴向和金属板的平面)互换。械豢蒜碘辕炼础濒新材十时陵色坦破歹苦最担买汝湘卫庐侵档肃篇郁菠宗第5章缝隙天线与微带天线第5章缝隙天线与微带天线理想缝隙与和它对偶的电对称振子具有相同的方向性,其方向函数为方向性钎创闪扎袱噪鹏库凹勺省乎搞大锥秩狱稿日太馆僵货颠滩娱科自系镑袱铸第5章缝隙天线与微带天线第5章缝隙天线与微带天线理想半波缝隙天线(2l=λ/2),H面方向图如右图所示,而其E面无方向性。缝隙的场矢量线分布图(a)电力线;(b)磁力线半波缝隙天线的H面方向图例砂郊奉积卢锁妆粒塘向卢枷***假傍缴湃隔熔陵缆肩免曰衷久樱窖佯屁免仔第5章缝隙天线与微带天线第5章缝隙天线与微带天线以缝隙波腹处电压值Um=Emw为计算辐射电阻的参考电压,则理想缝隙天线辐射电阻若理想缝隙天线与其互补的电对称振子的辐射功率相等,则缝隙的辐射功率缝隙辐射电阻缝隙波腹处电流值承诱诉乘怯劲时冉扑峨静毕棕掌旗硬嗣半白抓瓷否阐再肉介冶弱虑痞锑雨第5章缝隙天线与微带天线第5章缝隙天线与微带天线