核磁共振与压汞法的孔隙结构一致性研究.doc

第26卷第10期天然气工业地质与勘探核磁共振与压***法的孔隙结构一致性研究李天降1 李子丰1 赵彦超2 郭振华2 王长进1( ・武汉) ***,2006,26(10):,核磁共振横向弛豫时间(T2),二者之间存在着必然的相关性。;,T2分布与毛细管压,。以岩心压***资料为基础,同相应岩心的T23段致密砂岩气层的核磁共振测井中的T2,还建立了应用核磁共振测井资料确定储层微观孔隙结构参数的方法,对于指导盒3段致密砂岩气层的生产具有重要的意义。主题词核磁共振测井孔隙结构毛细管压力数学模型鄂尔多斯盆地孔隙结构是决定储层质量优劣的主要因素,以往研究中主要着重于微观研究,往往受样品尺寸的限制,不能很好地反映储层的非均质性,很难与储层宏观参数建立关系,在没有岩心的情况下更是无法描述孔隙结构[1]。核磁共振测井技术具有信息丰式中:T2B为流体的体积弛豫时间,10-3s;T2D为流体的扩散弛豫时间,10-3s;S为孔隙表面积,m2;V为孔隙体积,m3;ρ2为岩石横向表面弛豫率,是表征岩石性质的一种参数。实验室经常使用的是岩心饱和水来进行实验富、测量精度高和孔隙结构变化反映灵敏等特点。的,T2B的数值通常在3s以上,远大于T2值,即1/获取更准确的储层参数,为测井解释研究储层孔隙T2B远小于1/T2值,而且T2D相对于T2值为非常结构提供了新途径[2,3]。核磁共振T2分布与毛细管大。因此式(3)中等号右边第一项体积弛豫和第二压力曲线都反映岩石的孔隙结构,二者之间存在着必然的相关性,这为利用核磁共振测井资料研究储层孔隙结构提供了理论依据[4,5]。项扩散弛豫不予考虑。现对岩石孔隙进行假设:孔隙是由理想的球体组成,则S/V=3/rc;喉道是理想的圆柱体组成,则S/V=2/rc。又假设孔隙半径与喉道成正比,故式一、理论分析和数学推导毛细管压力与毛细管孔径之间的关系为:σθpc=2cos/rc(1)(3)可改写为:1/T2≈ρ2(Fs/rc)(4)式中:Fs为孔隙形状因子,球形孔隙取Fs=3,柱状喉道取Fs=2。由式(4)可以看出,孔隙半径与T2值成正比。由式(2)和式(4)可得:=ρ2×T2×Fs(5)(6)式中:pc为毛细管压力,106Pa;σ为流体界面张力,θ为润湿接触角,(°);rc为毛细管半径,10-6N/m;m。对***来说,则有:pc=(2)于是pc=c1/T2 由核磁共振弛豫机制可知,在均匀磁场中测量的横向弛豫时间T2为:T2=T2B+T2D+ρ2V(3)式中:c1为毛细管压力与横向弛豫时间的转换系数,c1=/(ρ2×Fs)。由式(2)和式(6)可得:rc=c2T2(7) 作者简介:李天降,1976年生,博士研究生。地址:(066004)河北省秦皇岛市燕山大学石油工程研究所。电话:**********。E2mail:litjiang@・57・地质与勘探天然气工业 2006年10月式中:c2为毛细管半径与横向弛豫时间的转换系数,c2=ρ2Fs。由式(6)知,在已知毛细管压力曲线的条件下可对比可看出:大孔喉对应较大的T2值,小孔喉对应小的T2值;同时孔喉分布曲线的峰值区间对应着核磁孔隙度的峰值区间。这说明了T2分布与岩以近