交流绕组的磁动势PPT教案.pptx

会计学
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交流绕组的磁动势
第十一章 交流绕组的磁动势
基本要求：



单层集中整距绕组的一相磁动势
三相绕组的磁动势
单层分布整距绕组的一相磁动势
双层分布短距绕组的一相磁动势
单相绕组的磁动势
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11-1 单层集中整距绕组的一相磁动势
假设条件：
绕组中的电流随时间按余弦规律变化；
槽内电流集中在槽中心处；
定、转子间的气隙均匀，不考虑由于齿槽引起的气隙磁阻变化，即认为气隙磁阻是常数；
铁芯不饱和，因此可忽略定、转子铁芯的磁压降。
1. 磁动势表示方法
定子采用三相单层绕组，Q=6，p=1。
q=1，每相绕组为一个整距线圈，线圈匝数为NK。
X
A
N
S
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X
A
在线圈AX中通以交流电流iK后，建立起一个两极磁场，由全电流定律得
忽略铁磁材料中的磁压降，则每个气隙消耗的磁动势为 。
规定气隙磁动势的正方向：磁力线出定子进转子。
气隙磁动势的空间分布表达式：
+A
展开方向
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整距线圈的磁动势沿气隙圆周的分布为一矩形波。
矩形波磁动势的幅值 。
应用傅里叶级数对矩形波磁动势进行分解，得
式中，v=1称为基波，v=3，5，7…称为谐波。

A
X
A
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谐波磁动势的幅值
当线圈电流iK随时间作余弦变化时，即
矩形波磁动势的幅值

A
X
A
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对矩形波磁动势进行傅里叶分解，得
1）基波磁动势
基波磁动势的最大振幅
A
X
A
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v次谐波磁动势的最大振幅
2）v次谐波磁动势
矩形波磁动势的傅里叶级数展开式：
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结论：
整距线圈通以交流电流后产生的气隙磁动势在空间上按矩形分布，幅值随时间以电流频率脉动。
v次谐波磁动势的最大振幅 。
基波和谐波磁动势的振幅位置均在线圈轴线+A处。
矩形波磁动势可以分解为基波和一系列谐波磁动势，它们在空间都按余弦分布，其极对数pv=vp，极距v=/v；它们的振幅都随时间按电流的变化规律而变化。
这种空间位置固定不动，但波幅的大小和正负随时间变化的磁动势称为脉振磁动势。
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整距线圈通以交流电流产生的基波脉振磁动势为
利用三角公式可将基波脉振磁动势分解为
式中，

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