非线性粘性非牛顿
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假塑性:粘度随剪切速率的增大而下降的性质称为假塑性。
图5-2 流动时分散粒子的变化
静止时
流动时
定向
伸展
变形
分散
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塑 性:流体流动存在一屈服应力,当应力 小于屈服应力时,流体不流动,只 发生应变,剪切速率为零。
如果用一转轴在液体中快速旋转,聚合物熔体或溶液与低分子液体的液面变化明显不同,低分子液体受到离心力的作用,中间部分液面下降,器壁处液化面上升,高分子
“爬杆”现象(韦森堡效应)
胀流性:粘度随剪切速率的增大而上升的性 质称为膨胀性。
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静止时
牛顿流体
非牛顿流体
图3 爬杆现象
熔化或溶液受到向心力作用,液面在转轴处是上升的,在转动轴上形成相当厚的包轴层,这种现象称为“爬杆”现象。
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A B
A B
甘油水溶液
聚丙烯酰***+甘油
图4 离心力与法向应力
挤出胀大(Barus effect)
熔体挤出模孔后,挤出物的截面积比模孔截面积大的现象。
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聚合物熔体和溶液的流动不符合牛顿定律,它的粘度与剪切速率有关,并在流动中产生法向应力效应。这种流体被称为非牛顿流体,其流动特性称为非线性粘性。
对于牛顿体:
对于非牛顿体:
(指数定律) (1)
对牛顿体,n=1;对假塑性体,n<1;对膨胀体,n>1。(1)式还可用其他的形式表示:
2. 非牛顿流体的稳态剪切流动
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微分粘度或真实粘度(c) 微分粘度或真实粘度(c)为通过A点的该曲线的切线斜率。 即:
表观粘度(a) 表观粘度a为直线OA的斜率。
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3. Weissenberg-Rabinowithch校正
在圆管的层流中,对牛顿流体,有:
切线
牛顿流体
非牛顿流体
A
0
图5-5 非牛顿流体的粘度
(2)
(3)
(4)
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对非牛顿流体,(2)式仍成立,但(3)和(4)式不成立。用毛细管粘度计测定非牛顿流体的粘度,提出一种校正的方法。
对于牛顿流体,管壁处的剪切速度:
对于非牛顿流体,上式为管壁处的表观剪切速率。
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牛顿剪切速度与真实剪切速率的关系:
在以r表示的任意一点上,即当vz=vz(r)时,
积分后得:
(1)
(2)
(3)
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