赝标和标量介子质量的SU3味对称性破缺.ppt

赝标和标量介子质量的SU3味对称性破缺
outline
实验现状
理论方法
瞬子效应
D介子
结论
实验现状
pi+−pi0(139)
eta(547)
f(0)(600)
rho(770)
omega(782)模型：:组分夸克质量,相互作用势能. :与QCD关联不紧密,强子质量随夸克质量增加单调上升,与实验不符.
理论方法
最早将夸克质量与介子质量比较明确关联起来的理论是基于对称性自发破缺的CHIRAL微扰理论. PI,K,ETA作为Goldstone粒子出现在有效拉氏量里, QCD的自由度和高激发态都被积走, 所以与SU(3)破缺相关的量直接与流夸克质量联系起来. 在这样的理论中,强子与QCD质量参数同时出现,使得强子质量与夸克质量有了直接关联.
理论方法
理论方法
理论方法
关联函数和实验可测量的谱密度通过色散关系联系起来
,在矢量道,CHIRAL 对称性破缺得到很好验证.
理论方法
如果假定谱函数中基态的作用站主导地位(这可以通过BOREL变换压低来实现), 就得到了QCD求和规则. 用求和规则可以研究单个强子的性质. 同样, 对矢量介子, QCD求和规则也运用得很好. 但是对于标量,赝标量介子, 算符乘积似乎不能给予合理的解释.
理论方法
首先,PI和K的SU(3)破缺非常大,相对而言其他介子要小很多.
在Goldstone赝标量, ISOSPIN单态和三重态的的分裂远大与其他介子,并且比
SU(3)破缺还大.
PI 和K的SU(3)破缺方向与标量介子相反,
ISOSPIN单态和三重态的的分裂也与标量介子相反
理论方法
不在QCD求和规则误差范围内: QCD求和规则的主要误差来源于谱函数的单共振态近似. 这种近似通常用谱密度积分的截断S0来表示. 求和规则通常会依赖S0. 但是我们知道CHIRAL对称性在高能会得到恢
复. 也就是随着S0增大, S0以上部分的CHIRAL相关性越来越小. 所以我们观察同一多重态的对称性破缺可以用同一个S0,且可以随意变动S0来观察.
理论方法
理论方法
奇异赝标量,标量介子始终比相应非奇异赝标量,标量介子(无论同位旋单态,三重态)重.
同位旋单态,三重态几乎简并.
赝标量SU(3)破缺比标量大, 但与实验相距甚远.
理论方法
小结:
轻夸克作为小量展开,即使奇异夸克质量远大于u,d夸克质量, 与LAMBDAQCD 比较依然是小量, 所以SU(3)对称性破缺很小,且与夸克质量成线性, 这在微扰QCD无疑是正确的, 但是在能量很低的非微扰QCD呢?
瞬子效应
赝标量,标量介子不对称历史上称为U(1)破缺. WITTEN 曾经论证在大Nc 极限下, U(1)是自发对称破缺. 在Nc=3, 由于轴矢反常
EAT’ 获得质量.
瞬子效应
Topological susceptibility
瞬子效应
BPST 瞬子
t’Hooft证明在瞬子背景场下,费米子场有零膜解:
瞬子效应
夸克传播子由于零膜的存在需要修正为:
SU(3)破缺放大
瞬子效应
Shifman 最早指出SU(3)对称性破缺在低能下会被放大:
瞬子效应
算符乘积展开在误差范围内与实验向左, 被称为Quark-Hadron Duality 破坏. 原因可能有多种. 瞬子是其中的一种可能性.
瞬子效应和算符乘积展开有Overlap吗?
有. 部分瞬子效应随欧氏动量Q2衰减的行为是 ,不会与OPE 的1/ Q2 Power Counting 重合.
瞬子效应
瞬子效应与同位旋关系(标量):
奇异介子(K)的瞬子效应与同位旋三重态符号相同,大小反比于夸克质量.
瞬子效应
赝标量瞬子效应的符号与标量相反!
0 1

1/2