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长江大学地震勘探复习.pdf


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绪论
地球物理勘探:
是以岩矿石(或地层)与其围岩的物理性质差异为物质基础,用专门的仪器设备观测和研究天然存在或人工形成的物理场的
变化规律,进而达到查明地质构造,寻找矿产资源,解决工程地质,水文地质以及环境监测等问题为目的勘探,叫地球物理勘
探,简称物探。
物探方法:重力勘探,磁法勘探,电法勘探,地震勘探。
1)重力勘探
利用岩石、矿物(地层)之间的密度差异引起重力场变化产生重力异常用重力仪测量其异常值根据异常变
化情况反演地下地质构造情况
2)磁法勘探
利用岩石、矿物(地层)之间的磁性差异引起磁场变化产生磁力异常用磁力仪测量其异常值根据异常变化
情况反演地下地质构造情况
3)电法勘探利用岩石、矿物(地层)之间的电性差异引起电(磁)场变化产生电性异常用电法(磁)仪测
量其异常值根据异常变化情况反演地下地质构造情况
4)地震勘探(重d)利用岩石、矿物(地层)之间的弹性差异引起弹性波场变化产生弹性异常(速度不同)用地震
仪测量其异常值(时间变化)根据异常变化情况反演地下地质构造情况
地震又叫地动,地震分为天然地震和人工地震,两种地震的主要区别就是震源不同。发生天然地震时,人们首先感到地面上下
振动,这是垂直地面的振动,叫纵波;过一会儿会感到地面左右摇晃,这是平行地面的振动,叫横波。
地震波:由震源激发的机械振动在地下岩层中向四周传播的运动过程,这一过程就是机械波****称地震波(Seismic
Wave)。
反射波法地震勘探
基本原理(回声测距原理):S=vt/2实际地震勘探的基本环节:野外资料采集室内资料处理室内资料解释
目前找油的主要方法:地质法:可以起到一个指向的作用,避免了盲目性,成本低,精度低。钻探法钻探是直接找
油的方法:精度高,但钻探成本高,效率低。
物探方法:一种间接找油的方法。精度高于地质法,但低于钻探方法;成本高于地质法,但低于钻探方法。综合方法:
几何地震学
几何地震学:研究波前的空间位置与传播时间的关系,通过引用波前、射线等几何图形来描述波的运动过程和规律。也
叫地震波运动学。
地震勘探的理论基础---地震勘探中将地下岩石看做为弹性介质。用地震勘探方法解决地质问题的客观前提---不同岩
石具有不同的弹性性质。地震波:一种在地层中传播的,频率较低(与天然地震的频率相近)的波,是弹性波在岩层中传
播的一种通俗说法。地震波由一个震源激发。
地震子波:由点源刚进入弹性区传播的地震波,研究表明弹性波在近距离内仍会发生较大变化,传播一段距离(几百米后)
变的相对稳定,形成地震子波,并被认为在以后的传播中,地震子波的变化不大。
振动曲线&振动图:介质中某一质点在振动过程中介质质点的位移与时间关系的曲线。固定一点(X=XI),不同点有不同的
振动曲线。
波前:
把某一时刻tk,所有刚刚振动的质点构成的一个空间曲面,叫tk时刻的波前,它是地震波传播的最前沿
的空间位置。
波尾:
由刚停止振动的所有质点构成的空间曲面,叫tk时刻的波尾,在波尾以内的各质点都已停止了振动,恢复
了平静,其质点位移也为零,即波已经传过去了。
波面
波从震源岀发向四周传播,在某一时刻,把波到达时间各点所连成的面,称波阵面,简称波面。:.
视速度:
惠更斯原理:波在传播过程中,任一时刻的波前面上的每一点都可以看作是一个新的点震源,由它产生二次扰动,形成
子波前,这些子波前的包络面,就是新的波前面。可确定波传播的方向(射线方向)。惠更斯-菲涅尔原理:波传播时,
任一点处质点的新扰动,相当于上一时刻波前面上全部新震源所产生的子波在该点处相互干涉叠加形成的合成波。
费马原理:波在各种介质中的传播路线,满足所用时间为最短的条件。
地震波总是沿射线传播,以保证波到达时所用旅行时间最少准则;
地震波沿垂直于等时面的路线传播所用旅行时间最少;
等时面与射线总是互相垂直;
反射波的形成条件:上、下介质界面必须是一个波阻抗界面,即波阻抗差不为零
反射波的特点
1)反射波的强度取决于反射系数R的大小,R大T反射波强;
2)反射波极性的变化取决于R的正负,
a)R>0,反射波与入射波相位相同,正极性反射;
b)Rv0,反射波与入射波相位相反,相差180度,负极性反射。
3)反射系数R定义式:在垂直入射时,反射波和入射波振幅之比,用R表示。即R=A/A
反入
RR苕^反Zn_V
当波垂直入射到反射界面时,反射系数R为:n必皿心
ZA入Z?ZV姫皿
n2nn21“
乙,Z分别为上下层介质的波阻抗,pp分别为上下层介质的密度,VV分别为上下层介质的速度反射系数一般形式:
2i,21,
反射系数的取值范围(-1,+1)区间。
斯奈尔定律
反映入射角、反射角、透射角的关系
说明
在地震勘探中,当地震波在地下岩层中传播时,遇到了弹性分界面(即上、下岩层的物性不同),就会发生
波的反射、折射、透射现象,形成反射波、折射波、透射波,,
反射角B,透射角Y,V>V
21
三者关系:
sinfzsinflsiny
片耳叫
层状介质中的斯奈尔定律:
sinsinsina
-----=--------=…_ft=p
V1V2Ja
折射波的形成机制:.
地质模型:两层介质,下伏层的速度大于上覆层的速度,即折射波V2>V1
的形成条件
1)下面介质的波速要大于所有上面介质的波速
2)入射角是以临界角I入射
转换波
时距曲线的概念:波从震源岀发,传播到测线上各观测点的传播时间t,同观测点相对于激发点(坐标原
点)的距离x,之间的关系。
直达波时距曲线:t=X/V
自收方式,反射波同相轴形态与地
态相对应
的共炮点反射波时距曲线方程:
2
X
(X)2
V
t2t:(X)2
V
2ho自激自收时间
t
o
V
2X2
t
1双曲线
2
t(tV)
2o
反射波时距曲线特点:
1)双曲线(共炮点接收)
2)极小点在炮点正上方,最小时间t=tt自激自收时间
°。°:
3)双曲线以t=X/V为渐近线,直达波是反射波的渐近线,(直达波总是先到达接收点)
4)时距曲线对应地下一段反射界面:.
关于t时间
o
自激自收时间和零炮检距时间,是反射波时距曲线的顶点,用于确定层位的深度h=1/2vt
o
正常时差:对界面上某点以炮检距x进行观测得到的反射波旅行时与以零炮检距(自激自收)
进行观测得到的反射波旅行时之差,这纯粹是由炮检距不为零引起的,这种由炮检距引起的时差定义为正常时差。
ttt正常时差定义
0
gJS
I

00
v
\
h
动校正(NMO
在水平界面情况下,从观测到的波的旅行时中减去正常时差△t,得到x/2处的t时间。t=t-△t
oo
目的:使得共炮点道集的反射波同相轴能反映地下界面的实际产状。
2h购2x.
:吉论:动校正与界面倾角关系不大
t(h—sin
vv2
.xsin
to--------------------------V
倾斜界面动校正
_X_2_
2/2t。
x2
水平界面动校正:
2v2t
o
倾斜界面的共炮点反射波时距曲线的特点:
1)双曲线
1/~22

m
X2hsin时,t取极小值,
m
x2hsin
m
2hcos
t
即:t—Jx4h24xhsint
min..
V
2)极小点总是相对于激发点偏向界面上倾方向,极小点实际上是虚震源在测上的投影:.
3)反射波时距曲线以过极小点的时间轴对称。
倾角时差概念(dipmoveout)
界面倾斜,倾角为巾,测线与界面倾向一致,这时虽然还有OS=OS=x,但,它们之差称为
倾角时差8这是|由于界面倾斜引起的。也可以说是由激发点两侧对称位置观测到的来自同一界面的反射波的时差。
炮检距(offset):炮点到地面各观测点的距离
初至时间(firstbreak):所有波中最先到达检波器地震波的第一波峰时间。
同相轴(event):各接收点属于同一相位振动的连线。
共炮点(commonshotpoint):所有接收点具有共同的炮点
纵测线(inline):激发点和观测点在同一直线上
非纵测线(offline):激发点不在测线上
地质模型:岩层为平层
平均速度:层状介质中地层的总厚度除以波在垂直层面的方向旅行的总时间。
连续介质的直达波---回折波
地震波从震源岀发,向地下传播到某一深度,还来不及到达分界面,就沿着一条圆弧返回到地面,把这种波叫做回折波。
最大穿透深度
覆盖层为连续介质时的反射波
反射波形成条件ZmaxH
时距曲线
22
(xz:)]
t1arcch[1
V2(1z)
o
zH,
令t'2t,x'2x,代入上式
2
X
2
(H)
4
2t一arcch[1
、]
V2(1z)
0
L反射波时距曲线方程
霍盖层冷连绩介质情说示意圏
折射波
折射波形成的基本条件:.
V2>V1,(Vn>Vi,(i=1,2…n-1))
入射角=临界角
—入射波&反射波
—透射波&滑行波
—折肘波
折射波
产生的
条件旳A

折射波的特点
1)临界角外滑行波先于入射波到达界面上任何一点;
2)折射波射线相互平行,与法线成临界角,同相轴为直线;
3)折射波存在一定“盲区”;
4)从空间看,盲区为圆锥,在震源所在的水平面上可看为圆,半径为:2htg9c
一个分界面情况下折射波的时距曲线

OAABtBS

V
o
VV
thx2htgh
c
I
VcosVVcos
oc1oc
x2h2htg
c
VVcosV
1oc1
折射波时距曲线方程:t-t
i
V
i
其中t—2h2htgc,叫做交叉时
i
VCOSV
oc1
2hcos
把VV代入上式:c
1o—t
i
sin
cV
o
折射波时距曲线的特点
,斜率为丄
V
o
V
o
2h
3•始点坐标(X,t),其中X2htg,t
mmmcm
Y十Vcos
oc直达波TDCt
V
4盲区,2htg丿
XOMc2
X
反射波TDCt
—2
Vo
折射波TDCt=x2hcos
c
VVVc
1o
直达波TDC
t=A2hcosc
折射波TDC
Vo
XX
1cosc2hcos
二者交点时间:RRc
tc
VVVoV1
R1oVo
2hV2hVdcos
xtR1-
V(VV)153
2。12;■年12月22日2时19分RRo'1o':.
V
153
:.
MJ独

多次波
产生条件:强反射界面,如低速带底界面、不整合面、火成岩界面、海水面、海底面
多次波类型
1)全程多次波:在某一深度界面发生反射的波经过地面反射后,向下在同一界面上又发生反射,并
来回多次
VA
全程参次清
短程夢次波US
強梦次滾
2)部分多次波:
1)短程多次波:地震波从某一深度界面反射回来后,
再在地面向下反射,然后又在某一个较浅的界面发生反射。
2)微屈多次波:在几个界面上发生多次反射,多次反射的路径不是
对称的;或在一个薄层内发生多次反射。
虚反射
3)虚反射:炸药爆炸时,激发能量的一部分向上传播,遇到地面再向下

射。
多次波的产生与地下岩性无关(是干扰
全程多次反射波时距曲线公式
II界面的一次波方程(等于|界面的二次波方程):
i
、x24bxsin2
t
v
sin2h
Q」h
2
h>sin
sin2
sin
ijx24hxsin24h
t2—sin2
全程多反射波时距曲线特点
t'
v,sinsin
双曲
1线,其极小点坐标X,t且极小点仍位于界面上倾
mm,
:.
方向,但偏移距比一次波偏移距大
2、垂直反射时间t值
0
n)1)
一次波:t2h;n次波:ttsin^
0°00
vsin
当0时,tn)nt;在倾角很小时,也近似符合这一规律。
00°
3、视速度
无论是水平界面还是倾斜界面,全程多次波时距曲线与具有相同极小点的
一次波时距曲线相比,具有较低的视速度,处在一次波时距曲线之上。其原
因是多次波在较浅地层中往返传播而具有较低的波速。
共炮点与共反射点时距曲线的异同
1)两者时距曲线形式完全一样,都是双曲线,但物理含义不同
a)水平界面共反射点时距曲线方程
v
(x)2
v
加好点法线深度
\:炮检距2(X)2
tt;
v
化速度
自激自收时间
v
t22
x
1双曲线
t]2
(tV)
°
2)
共反射点(段)t0含义不同动校正含义不同
CSP一段界面炮点处H回声时间各道反射时间与炮点处t0时间之差
CRP一个反射点M点处回声时间各道反射时间与M点t0时间之差
频谱分析
1、与地震勘探有关的一些波的频谱特点
面波频率低(10-30hz)
反射波主频(30-50hz),深层反射频率更低
声波频率较高,大于100hz
工业交流电,50hz左右窄带
:.
tin
戕腔
2-4-1H
图与悄整检揽宥关的一些放的谱
补:

、频谱向低频方向移动
,频谱向高频方向移动
。同一界面的反射波纵波比反射横波频率高,主要原因是横波的高频成分
被吸收严重。

有效波:可用来解决所提出的地质任务的波,如反射波法中的反射波,折射波法中的折射波。
干扰波:所有妨碍追踪、认辩有效波的其它波,如面波、声波、环境噪声、工业干扰等。
干扰波的类型:
1规则干扰波:具有一定频谱和视速度,能在地震记录上以一定同相轴出现的干扰波。如声波、面波、浅
层折射波、工业干扰、多次波、侧面波。
2随机干扰:没有一定规律,也没有一定的传播方向,在地震记录上形成杂乱无章的干扰背景。形成因素
很多:自然条件、激发条件、人为条件。
面波
产生条件:震源较浅(井中爆炸深度浅)、坑炮、表层具有明显的成层性。
特点:近地表传播,视速度等于真速度,频率低(20Hz左右或更低),速度低(2001000m/s),能量强,延续
时间长(衰减慢),时距曲线为直线,速度与频率有关,具有频散性,常呈扫帚状散开。
有效波和干扰波的主要区别:
1)频谱有差异
2)传播方向(视速度)的差异
3)动校正后剩余时差的差异
4)出现规律的差异
地震测线:沿地面进行地震勘探野外工作的路线。
观测系统:地震波的激发点和接收点的相互位置关系,或激发点与接收排列的相对空间位置关系。地震排列:在具体
施工中,每条测线都分成若干观测段,逐段进行观测,每次激发时所安置的多道检波器的观测地段称为地震排列.
炮间距:指相邻激发点之间的距离,do
道间距:指相邻接收点之间的距离,△xo调查目的不同,道间距不同,道间距小,测量精度高。
偏移距:指激发点离最近一个接收点的距离,等于最小炮检距,XO一般为道间距的整数倍,X=
00
△XO
炮检距:第i道到激发点之间的距离,XoX=x+(i-1)△x
ii0
最大炮检距:炮点与最远一个检波器的距离,X与探测深度相关,-。
max
:.
排列长度:L=(N-1)Ax。显然道间距大,排列长度大,工作效率高,但排列长度不宜过大,过大相位追踪对比困
难,远处能量衰减大。
反射点间距:D=Ax/2
覆盖:如果某一段界面上的反射波能被排列接收,称这段界面受到覆盖或受到追踪
综合图示法
|了\畑.*刊亓两沪它|
ILh
歹空
多次覆盖:指对被追踪界面的观测次数而言,n次覆盖即对界面追踪n次
多次覆盖的目的:突岀发射波,压制干扰波(主要压制多次波),提高信噪比。例题:
排列长度:N=24
道间距:Ax
炮间距:3Ax
每放一炮,排列和炮点向前移动的道数:d=3
单边放炮
覆盖次数:n=?
d:每放一炮,排列和炮点向前移动的道数
N:总接收道数n:覆盖次数
2n
S=1端点放炮
S=2中间放炮
三维地震勘探中的三个面积
:.
(1)药量选择:
影响地震波的振幅和主频
对于小药量,能量随药量正比增加;对于大药量,药量增大到一定值后,振幅不随药量的增加而增大。能量主要用于破碎
带。
主频与药量成反比,小药量产生地震波的频率高于大药量产生的频率,大药量不利于产生高频,所以药量要适中。
炸药包的形状,球状最佳,长柱状次之。
(2)井深:
潜水面以下,最好在潜水面以下3-5米。潜水面的强反射作用可以增强反射波能量,减少干扰波能量。
爆炸深度太浅,实际是在低速带中激发,容易产生强面波干扰,难以得到好的资料。
激发深度太深,不仅增大了成本,而且可能会因为虚反射干扰及岩性变化导致记录质量变坏。
(3)岩性:
松软岩石中激发---地震波的频率低
坚硬岩石中激发---地震波的主频高,但是吸收严重
潮湿可塑性岩层---地震波能量强,如胶岩、含水粘土、泥岩、充水砂岩等
(4)激发方式:
1)在水中、井中、坑中,在注满水的井中效果最佳。
2)单井、多井组合激发。
(5)检波器的埋置要求:
1)平、稳、正、直、紧
2)高差小、牢固、位置准确、垂直地面,耦合好
3)不管是山地施工、平原施工、沙漠施工,检波器埋置与地面耦合的好坏直接关系到记录质量问题。因此,野外应尽最大
努力做好这项工作,保证检波有一个良好的接收环境,资料才能有所保障。山地检波耦合不好特别突岀。
(6)低速带&降速带
低速带:在地表附近的一定深度范围内,地震波的传播速度往往要比它下面的地层地震波速低得多,这个深度范围内的地层称
为低速带。
降速带:在某些地区低速带与高速带之间,还有一层速度偏低的过渡区,叫降速带。
(7)静校正概念
实际工作中,由于地形起伏、地下介质不均匀、地表低速带以及炮点深度的影响,会使反射波时距曲线产
生畸变,这时即使动校正准确,时距曲线也仍存在畸变。也就是说,仅作动校正是不够的,还必须消除上述原因造成的反
射时差厶t,这种校正称为静校正。包括:地形校正、炮点深度校正、低速带校正。
:.
地震勘探组合法
组合:把多个检波器的信号迭加在一起作为一道输岀
组合目的:压制干扰波(主要压制面波、声波等低速度规则干扰波及无规则的随机干扰),提高信噪比
组合原理:干扰波和有效波在传播方向上的差别及统计效应组合的方向特性曲线
对于给定的速度V,检波器个数n,组内距△x,可作出①(n,△t/T)的图形,称为组合的方向特性曲线。
.nt
sin—sinn—
sinny
(n,」)—2
_____L
,tnsiny
T叭nsin—
2nsin—
T
2
t,T,:
令=y称为组合参量

69



0,4
.
0D

组合参数对方向特性的影响
1)组合点数n的影响
通放带边界为1/2n,n越大通放带越窄,压制带越宽。这就是说,检波器个数越多,对干扰波压制范围越宽,并且n越
大,压制带极值越低,即压制带内的平均值越小,压制效果越好。
2)组内距△x的影响
保持n不变,△x增大使给定V值的波向压制带内移动(y变大了),这等于通放带变窄,压制带变宽。
随机干扰的特点:在地震记录上表现为杂乱无章的震动,频谱很宽,近似于白噪声,没有一定的视速度,表面上看是不
规则的,但遵循统计规律。
描述随机过程的参数
平均值:地震勘探中随机干扰的平均值为0;
方差:描述随机过程偏离平均值幅度的量。
自相关函数:描述随机过程变换快慢的量。对于平均值为0的随机过程,只需用自相关函数,
这个统计参数就可充分描述其统计特征
相关半径;由于组合法是同一时间不同位置上振动的叠加,所以只研究此位置上的相关性够了。任意两个检波点之间波
形的相似程度是用相关系数表示的,若在某距离上不规则波(随机干扰)互不相似,
:.
称此距离为相关半径。
组合的统计特性:当组内距大于随机干扰的相关半径时,经过组合后,有效波增强倍,干扰
波增强倍,即信噪比增强、“倍。
正常时差概念对界面上某点以炮检距x进行观测得到的反射波旅行时与以零炮检距(自激自收)进行观测得到的反射波
旅行时之差,这纯粹是由炮检距不为零引起的,这种由炮检距引起的时差定义为正常时差。
动校正(NMO
在水平界面情况下,从观测到的波的旅行时中减去正常时差△t,得到x/2处的t时间,t=t-△t
oo
把某个波按水平界面一次反射波作动校正后的反射时间与共中心点处的tom之差称为剩余时差。
仃:何貝它形我波的旅彳丁时为严上常时夕二为一次波的旅彳亍
t/Xt
r
时为正常时
t,
则剿余吋溢
5—
t
刁]一—心)—(/—
r—t—
r
多次波的剩余时差特点:
(1)剩余时差是二次曲线(抛物线);
(2)剩余时差与乂成正比,即各叠加道剩余时差是不同的,叠加时为不同相叠加,总有一部分能量抵消,
所以,叠加后能量总振幅小于单个能量振幅,从而压制了多次波。
aJ7T遊侍至[J刀口5虫
(——才欠反身
Cb)多次反射波得到削弱
共反射点査加示意国
:.
5、动校正时将产生两种情况:
⑴正常时差正好被校正掉,双曲线变成直线(t=tO直线),不存在相位差(剩余时差),叠加为同相叠加,
结果振幅增强(一次反射波)。
⑵正常时差校正不完全,双曲线变成曲线(不是直线),各道间仍有相位差(存在剩余时差),叠加为不同
相叠加,结果振幅变小(多次波,随机干扰
6、影响多次覆盖效果的因素
(1)动校正速度选取不准确
注意:t轴向下
(2)地层倾角的影响
1)共反射点分散
2)用平界面的动校正量进行动校正,造成校正
不准
补:
,动校正
量的大小与动校正所用速度有关:
,校正过量,同相轴向下弯
曲;
,同相轴向上弯曲;一灰反射跛.

校正成一条水平直线时,动校正所对应的速度即为叠
加速度。
4-3-1
用不网速度进行动校正对
次渡和峯次波的私斓
第六章地震波速度
1、地震波速度的影响因素
岩性是影响地震波速度最明显的因素。一种岩石的速度具有一定的分,范围;纵横波速度比能反映岩性。
密度:几乎各种岩石的波速都随密度增大而增大。
构造历史和地质年代:一般来说,地层越深,地质年代越久,构造历史越远,地震波速度越大。埋藏深度和压力:
一般来说,随深度的增加,地震波速度增大。不同的地区,速度随深度变化的垂直梯度可能相差很大。一般地说,
在浅处速度梯度较大;深度增加时,梯度减小。
孑L隙度和流体性质:孑L隙流体性质影响纵波的速度和反射系数,不影响横波,纵横波速度比是研究孔隙流体性
质的有利参数。
频率和温度:速度与频率无关(无频散)温度每升高100度,速度减少56%。
2、几种常用速度的概念
1)瞬时速度:在波的传播方向上(垂直于波前方向),任意给定波前面上的速度。
2)相速度:任意给定相位(比如波峰、波谷)或单个频率波的速度。
3)群速度:以波列传播的速度。波列的包络传播的速度。
4)层速度:地下某一个深度间隔内地震速度,在反射地震勘探中也指两个反射层之间地震速度(瞬
时速度)的平均值。稳定的沉积环境、岩性和岩相下的速度趋于稳定的数值,称为层速度V
n
:.
5)平均速度:一组水平层状介质中某一界面以上介质的平均速度就是地震波垂直穿过该界面以上所有地层的总厚度
与总传播时间之比。
6)均方根速度:7)等效速度:
倾斜界面共中心点时距曲线方程:
22
XCOS
t2t2
0V12
等效速度定义为:
V
V——
cos
地震记录的特点
1)传播过程中,子波有衰减,严格讲深层与浅层子波波形(振幅和频率)是有差异的;
2)地震反射记录的振幅取决于反射界面的反射系数大小;
2
X
3)极性有正有负,取决于子波反射系数的正负;22
t=t+7
°
4)反射时间取决于界面的深度和波速
地震剖面的显示方式:
1)波形显示
2)变面积显示
3)变密度显示
4)波形+变面积显示
5)波形+变密度显示断层在地震剖面上的识别标志
8)叠加速度:在一般情况下(包括水平均匀介质、倾斜界面均匀介质、覆盖层为层状介质或连续介质等)
都可将共中心点反射波时距曲线看做双曲线,用共同的式子表示:式中Va为叠加速度。
:.
①同相轴、波组、波系错断
②同相轴数目增多/减少
③反射层产状发生突变
④同相轴扭曲是小断层的标志
⑤出现波形杂乱带或空白带
⑥异常波的出现水平切片断层特征:
1)同相轴错断(断层走向)
2)同相轴产状变化
3)同相轴宽度变化(断层走向)

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