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莅第二章气体动理论薃羃蚈气体的微观图像与宏观性质虿羄·气体是由大量分子组成的,1mol气体所包含的分子数为。分子之间存在相互作用力。分子在做永不停息的无规则的运动,其运动程度与温度有关。蒁·在分子层次上,理想气体满足如下条件:蚁(1)分子本身的大小与分子之间平均距离相比可以忽略不计,分子可看作质点。蝿(2)除碰撞的瞬间以外,分子之间的相互作用力可以忽略不计,分子所受的重力也忽略不计。莅(3)气体分子间的碰撞以及分子与器壁之间的碰撞为完全弹性碰撞。膃蒀理想气体压强与温度衿螆·理想气体的压强公式薁腿其中,,称分子平均平动动能,它表征了分子运动的剧烈程度。。羈·理想气体的温度公式羃膄温度公式表明,温度是大量分子热运动剧烈程度的标志。蝿袀阿伏伽德罗定律膅薂在相同的温度和压强下,各种气体在相同体积内所包含的分子数相同。袂罿道尔顿分压定律薆芄混合气体的压强等于各种气体的分压强之和。薁罿麦克斯韦速率分布羇螂·在平衡态下,气体分子服从如下麦克斯韦速率分布规律莀聿·麦克斯韦速率分布函数肄蒄其表征了处于起点速率为的单位速率区间内的分子数占总分子数的百分比。腿腿分子速率的三种统计值蒅羁从麦克斯韦速率分布规律可以导出分子速率的三种统计值膂·最概然速率艿袅表明气体分子速率并非从小到大平均分配,速率太大或太小的分子数很少,速率在附近的分子数最多。蚃·平均速率羀荿平均速率是描述分子运动状况的重要参量,为所有分子的速率之和除以总分子数。芆·方均根速率肁虿葿能量均分定理蚇袃·描述一个物体空间位置所需的独立坐标数称该物体的自由度。单原子分子的自由度为3,刚性双原子分子的自由度为5,非刚性双原子分子的自由度为6。螂·能量均分定理蕿在温度为T的气体中,分子热运动动能平均分配到分子的每个自由度上,每个自由度的平均动能都是。袄薅理想气体的内能蒁薈·每个气体分子的热运动动能以及分子与分子之间相互作用势能的和构成了气体的总能量,这个能量称为气体的内能。芅·1mol理想气体的内能为羃芀质量为M,摩尔质量为m的理想气体的内能为蚈蚆由此可见,对于一定量的理想气体,其内能只是温度的单值函数。蚅聿气体分子的输运规律螈肇·气体的黏滞现象膃牛顿黏滞定律对气体同样适用肂袈其中,为气体黏度,f为作用在相互接触的两气层上的作用力,为两气层的作用面积。膄·气体的热传导现象袄气体的热传导遵守如下的傅立叶热传导定律袁羈该定律表明,单位时间内沿x方向通过面积的热量与该方向上的温度梯度成正比,与面积也成正比。负号表示传热的方向与温度梯度的方向相反。其中的比例系数称热导率。薄·气体分子的扩散莂气体扩散的基本规律是菲克扩散定律,其表达式为蕿肈其中,D为比例系数,称扩散系数,负号表示气体分子扩散的方向与分子数密度梯度的方向相反。羅肄思考题蚂膈2-1若给出一个矩形容器,设内部充有同一种气体,每一个分子的质量为,分子数密度为,由此可以导出理想气体的压强公式。若容器是一个球形的,压强公式的形式仍然是不变的。请证明之。莆答:在球形容器内,分子运动的轨迹如图2-1中带箭头实线所示。设分子i的速率为,分子与器壁的碰撞为完全弹性碰撞,分子碰撞器壁只改变分子运动方向,不改变速度的大小,并且,“入射角”等于“反射角”。蒂对分子i来说,在每次和器壁的碰撞中,分子对器壁作用的法向冲量为。该分子每秒钟内与器壁的碰撞次数为,所以,该分子每秒内作用在器壁上的作用力为莁膈q螇q芄O膀R芇图2-1袄蚂vi罿q莇对于总数为N的全部分子(分子是全同的,每一个分子的质量均为m。)来说,球形内壁每秒内所受到的总作用力等于芅莄由于球形内壁的总面积为,气体的体积为。所以,按照压强的定义得羂蒇证毕。蚆袂2-2对汽车轮胎打气,使之达到所需要的压强。在冬天与夏天,打入轮胎内的空气质量是否相同?为什么?螁答:不相同,在冬天打入轮胎内的空气质量要大一些。因为夏天气温高,空气分子的平均平动能较大;冬天气温低,空气分子的平均平动能较小。根据理想气体的压强公式薇肇可知,当压强相同时,在冬天打入轮胎内的空气密度(即质量)要大一些。薃薀2-3根据理想气体的温度公式,当K时,=0。由此可推断,K(即-273℃)时,分子将停止运动。对此推论,你有何看法?请评判之。蚇答:这种看法是错误的。因为理想气体的温度公式只适用于理想气体,而在-273℃时,已经不存在理想气体了,温度公式也就不成立了,如此的推论自然也就是错误的。事实上,即使达到-273℃,分子也还在作微小的振动,运动仍不会停止。薈肁2-4范德瓦耳斯方程是从理论上推出的,更精确的昂内斯方程则是一个半经验方程。从形式上看,范德瓦耳斯方程可视为昂内斯方程的一个特例,请证明之。式(2-31)是由体积表达的昂内斯方程,你能否给出由压强表达的昂内斯方程?薂答:(1)由螇蚄得螃莁整理得螇肅①蒅令肀袆②蒆则袃衿③,羆把②、③带入①袇蚅此式