下载此文档

矿内空气动力学基础(2).ppt


文档分类:行业资料 | 页数:约49页 举报非法文档有奖
1/49
下载提示
  • 1.该资料是网友上传的,本站提供全文预览,预览什么样,下载就什么样。
  • 2.下载该文档所得收入归上传者、原创者。
  • 3.下载的文档,不会出现我们的网址水印。
1/49 下载此文档
文档列表 文档介绍
该【矿内空气动力学基础(2) 】是由【相惜】上传分享,文档一共【49】页,该文档可以免费在线阅读,需要了解更多关于【矿内空气动力学基础(2) 】的内容,可以使用淘豆网的站内搜索功能,选择自己适合的文档,以下文字是截取该文章内的部分文字,如需要获得完整电子版,请下载此文档到您的设备,方便您编辑和打印。王德明秦波涛能源与平安工程学院矿井通风与平安 。流体可分为液体和气体。气体的分子分布比液体分子相距大约103倍。气体的分子间距很大,分子间的吸引力很小,因而,气体分子可以自由运动,故气体极易变形和流动,而且总是充满它所能够到达的全部空间。液体的分子间距较小,分子间的吸引力较大,在周围分子的作用下,液体分子能够在其他分子间移动,但不能像气体分子那样自由运动,所以,液体的流动性不如气体。此外,一定质量的液体具有一定的体积,但不像气体那样能够充满全部空间。3整理ppt流体具有流动性,两层流体以一定速度作相对运动时,在两层的交界面上就要产生内摩擦力,这种内摩擦力阻碍各层的流动。流体中的内摩擦力又叫粘滞力,决定它的因素很复杂,因此就造成了研究液体运动时的很大困难,为了简化问题,假定在流体运动中并无内摩擦力的存在。一般来说,流体是可以压缩的,当压力改变时其体积就要改变,因而密度也随之必变。这也增加了研究问题时的复杂性,为此,又假定流体是不可压缩的。这种既没有内摩擦又没有压缩性的流体,叫做理想流体。 矿井风流可以看作是一种连续的介质作不可压缩的稳定流,矿井巷道的特征是细长的,其横断面上各点的参数变化不大,可以看作是一维流动,即矿井风流的各个参数仅限于x轴变化。当风流从A-A断面流向B-B断面时,设A-A断面的风速为V1,断面积为S1,B-B断面的风速为V2,断面积为S2。当两断面间并无分支巷道和不漏风时,那么有: Q=S1V1=S2V2=常数,m3/min 或G1=G2,kg/ 所谓理想流体是指粘性系数为零的流体,即这种流体在流动过程中没有内摩擦力的影响。在粗细不匀和上下不等的管道中,取一段正在沿箭头A作稳定流动的理想流体,断面积分别为S1、S2,流速分别为V1,V2,压强分别为P1、P2,总压力分别为Fl,F2,距基准面的高度分别为Z1、Z2。因此在△t时间里,外力对这段液体所作的总功为:W=F1V1△t-F2V2△t=P1S1V1△t-P2S2V2△t按流体的连续性方程S1V1=S2V2=Q,代入上式得:W=(P1-P2)S1Vl△t=(P1-P2)Q△t=(P1-P2)v式中v——管道Sl、S1’间或S2、S2’间流体的体积。6整理ppt按功能定理,外力对这段流体所作的功等于这段流体机械能的增量。但这段液体在经过时间△t后,机械能的增量就相当于管道S1、S1'间的液体移动到S2、S2'间所增加的机械能。设这一小段液体的质量为m,其位能的增加量为:△E位=mgZ2-mgZ1=mg(Z2-Z1)动能的增加量为:7整理ppt于是按功能定理可以列出:由于断面S1、S2是在同一管道中任意选取的,所以对于任何断面来说,均有: 实际风流与理想流体的区别在于实际风流具有粘性,在流动过程中要受到巷道帮壁限制导致的内摩擦的作用,这种作用与风流的方向相反。其结果是消耗一局部能量,使风流从一个断面流向另一断面时,总的能量逐渐减少。 设风流由S1、S1’移动到S2、S2’的过程中由巷道帮壁产生的阻力所做的功为H阻1-2,这也是一种外力所做的功,是阻碍风流向前运动的。这时外力对风流所做的功为:9整理ppt同样,根据功能定理:外力对这段流体所作的功等于这段流体机械能的增量。可得:或:这就是实际流体的能量方程。它说明:在同一巷道的风流流动过程中,各断面风流的能量是逐渐减少的,其减少的量等于这两断面间巷道帮壁对风流所作的阻力消耗功。10整理ppt

矿内空气动力学基础(2) 来自淘豆网www.taodocs.com转载请标明出处.

相关文档 更多>>
非法内容举报中心
文档信息
  • 页数49
  • 收藏数0 收藏
  • 顶次数0
  • 上传人相惜
  • 文件大小4.12 MB
  • 时间2024-03-26
最近更新